据我了解，辐射度是在定义为微分锥的方向上光的“强度”的量度。它的度量单位是每个投影面积的每个立体角通量。 $ L = \ frac {d \ Phi} {d \ omega dA ^ \ perp} = \ frac {d \ Phi} {d \ omega dAcos（\ theta）} $。使用这个定义，似乎随着θ角的增加，辐射率的增加，因此，光在某种程度上在几乎垂直于点p的法线方向上更加“强烈”。这与我的直觉相矛盾。
我在哪里解释这个错误？

评论

应该是$ L = \ frac {d \ phi} {d \ omega dAcos（\ theta）} $
是的，很抱歉，现在已解决。
我已经发布了对此的答案，但一直在思考，并认为我可以看到您可能会遇到的问题。如果在掠射角处有一些微分通量（甚至是很小的中间位）并且$ \ theta $非常接近$ 90°$，则由于分母非常小，因此辐射将非常大。这就是你要的吗？如果是这样，我不确定该解释是什么，并且想知道“是否存在任何在掠射角处具有显着的$ d \ phi $的表面？”

#1 楼

如果$ d \ phi $保持不变，则只会更激烈。但是，对于亮度恒定的光源，光通量是$ cos（\ theta）$的函数，即取决于光与表面的入射角并抵消该项。

编辑：I觉得有必要澄清一下，因为您说：


因此，光在某种程度上更“强烈”


光一定程度上更强”，但是光必须更强才能具有与平行于表面时相同的掠角通量。如果将通量看作是粒子撞击此差异表面，则撞击表面的粒子数量越小，则光线垂直于该表面。因此，必须以相同的通量在表面上抛出更多粒子（即增加辐射率），直到表面完全垂直于光时，没有粒子撞击到表面上，因此辐射率达到无穷大。

评论

$ \ begingroup $
例如，我知道计算辐照度会取消该术语，但这并不能回答我有关辐照度本身的问题。更准确地说，当θ接近90时，它如何接近无穷大。
$ \ endgroup $
–Ganea Dan Andrei
17-2-22在17:53
$ \ begingroup $
因为如果通量保持恒定，则需要无限的辐射，以确保任何通过垂直于光源的表面的通量
$ \ endgroup $
–JarkkoL
17年2月22日在18:05
$ \ begingroup $
实际上，在这种情况下，光线“必须”变得更加强烈。
$ \ endgroup $
–Ganea Dan Andrei
17年2月22日在21:25

#2 楼

请记住，辐射度对应于特定方向。当方程考虑准平行于表面法线的方向时，微分通量（分子）通常比掠射角的量大得多。分子不是保持不变。